塞貝克係數

定义塞贝克系数的一种方法是当对材料施加温度梯度时，以及当材料达到电流密度处处为零的稳定状态时，建立的电压。如果材料两端的温差ΔT较小，则材料的塞贝克系数定义为：

${\displaystyle S=-{\Delta V \over \Delta T}}$

其中 Δ V是两端的热电电压。

塞贝克效应表示的电压偏移无法直接测量，因为由于测量引线中的温度梯度和塞贝克效应，测量的电压（通过连接电压表）包含额外的电压贡献。电压表电压始终取决于所涉及的各种材料之间的相对塞贝克系数。

技术上，塞贝克系数是根据温度梯度驱动的电流部分来定义的，如矢量微分方程中所示

${\displaystyle \mathbf {J} =-\sigma {\boldsymbol {\nabla }}V-\sigma S{\boldsymbol {\nabla }}T}$

此处，${\displaystyle \scriptstyle \mathbf {J} }$是电流密度， ${\displaystyle \scriptstyle \sigma }$是电导率， ${\displaystyle \scriptstyle {\boldsymbol {\nabla }}V}$是电压梯度，并且${\displaystyle \scriptstyle {\boldsymbol {\nabla }}T}$是温度梯度。上述零电流、稳态特殊情况有${\displaystyle \scriptstyle \mathbf {J} =0}$ ，这意味着两个电导率项已抵消，因此${\displaystyle {\boldsymbol {\nabla }}V=-S{\boldsymbol {\nabla }}T.}$

实际上，绝对塞贝克系数很难直接测量，因为通过电压表测量的热电电路的电压输出仅取决于n-型和p-型半导体间塞贝克系数的差异。这是因为连接到电压表的电极必须放置在材料上才能测量热电电压。然后，温度梯度通常还会在测量电极的一端感应出热电电压。这种两种材料的排列通常称为热电偶。

测得的塞贝克系数是n-型和p-型半导体两极的贡献，可以写为：

${\displaystyle S_{AB}=S_{B}-S_{A}={\Delta V_{B} \over \Delta T}-{\Delta V_{A} \over \Delta T}}$